update

main.tex

@@ -407,9 +407,12 @@ $Z_{grain}$ является монокристаллическое золото
 	\includegraphics[width=0.95\linewidth]{FDTD-spectra.eps}
 	\caption{
 		\label{risTransmission}
-		\textbf{Рис.~\ref{risTransmission}.}  a) Спектры
-                пропускания золотых пленок различной
-                толщины. б) Моделирование FDTD. Нумерация кривых в соответствии с
+		\textbf{Рис.~\ref{risTransmission}.}  Спектры
+                пропускания золотых пленок различной толщины. а)
+                Экспериментальные данные и моделирование методом
+                матриц переноса для коллимированного пучка б)
+                Моделирование методом FDTD для дипольного
+                источника. Нумерация кривых в соответствии с
                 таблицей~\ref{tabExpData} }
 \end{figure}
 
@@ -501,7 +504,8 @@ planarly layered media," J. Opt. Soc. Am. A 33, 698-706
 диполем и поверхностью уменьшается, то требуется увеличивать число
 слагаемых в сумме для достижения сходимости, т.е. когда результат
 перестаёт зависеть от числа слагаемых. Однако большее число меньших
-слагаемых приводит к накоплению ошибок округления при выполнении арифметических операций компьютером, и финальный результат перестаёт
+слагаемых приводит к накоплению ошибок округления при выполнении
+арифметических операций компьютером, и финальный результат перестаёт
 быть устойчивым к малым изменениям входных параметров.  Таким образом,
 для получения устойчивых результатов зазор между диполем и
 поверхностью в методе Т-матриц должен быть достаточно большим.
@@ -520,14 +524,14 @@ FDTD расчёт потока энергии вёлся в ближнем по
 части плоскости, перекрывающей заданную апертуру, а в методе Т-матриц
 интегрирование велось по углу в дальнем поле.
 
-Наиболее интересным моментом является хорошее соответствие между
-результатом прохождения излучения диполя, расположенного вблизи
-поверхности, и результатом прохождения коллимированного пучка сквозь
-ту же структуру. Связано это с тем, что в первом случае учитывается
-вклад в пропускание только для того прошедшего излучения, которое
-попадает в апертуру объектива. Это существенно ограничивает набор
-волновых векторов, во внимание принимаются только те волновые вектора,
-у которых доминирует компонента, направленная по нормали к поверхности
+Интерес представляет хорошее соответствие между результатом
+прохождения излучения диполя, расположенного вблизи поверхности, и
+результатом прохождения коллимированного пучка сквозь ту же
+структуру. Связано это с тем, что в первом случае учитывается вклад в
+пропускание только для того  излучения, которое попадает в
+апертуру объектива. Это существенно ограничивает набор волновых
+векторов, во внимание принимаются только те волновые вектора, у
+которых доминирует компонента, направленная по нормали к поверхности
 от диполя к объективу. В результате использованная нормировка на
 спектры пропускания оказывается достаточно корректной.