|
|
@@ -407,9 +407,12 @@ $Z_{grain}$ является монокристаллическое золото
|
|
|
\includegraphics[width=0.95\linewidth]{FDTD-spectra.eps}
|
|
|
\caption{
|
|
|
\label{risTransmission}
|
|
|
- \textbf{Рис.~\ref{risTransmission}.} a) Спектры
|
|
|
- пропускания золотых пленок различной
|
|
|
- толщины. б) Моделирование FDTD. Нумерация кривых в соответствии с
|
|
|
+ \textbf{Рис.~\ref{risTransmission}.} Спектры
|
|
|
+ пропускания золотых пленок различной толщины. а)
|
|
|
+ Экспериментальные данные и моделирование методом
|
|
|
+ матриц переноса для коллимированного пучка б)
|
|
|
+ Моделирование методом FDTD для дипольного
|
|
|
+ источника. Нумерация кривых в соответствии с
|
|
|
таблицей~\ref{tabExpData} }
|
|
|
\end{figure}
|
|
|
|
|
|
@@ -501,7 +504,8 @@ planarly layered media," J. Opt. Soc. Am. A 33, 698-706
|
|
|
диполем и поверхностью уменьшается, то требуется увеличивать число
|
|
|
слагаемых в сумме для достижения сходимости, т.е. когда результат
|
|
|
перестаёт зависеть от числа слагаемых. Однако большее число меньших
|
|
|
-слагаемых приводит к накоплению ошибок округления при выполнении арифметических операций компьютером, и финальный результат перестаёт
|
|
|
+слагаемых приводит к накоплению ошибок округления при выполнении
|
|
|
+арифметических операций компьютером, и финальный результат перестаёт
|
|
|
быть устойчивым к малым изменениям входных параметров. Таким образом,
|
|
|
для получения устойчивых результатов зазор между диполем и
|
|
|
поверхностью в методе Т-матриц должен быть достаточно большим.
|
|
|
@@ -520,14 +524,14 @@ FDTD расчёт потока энергии вёлся в ближнем по
|
|
|
части плоскости, перекрывающей заданную апертуру, а в методе Т-матриц
|
|
|
интегрирование велось по углу в дальнем поле.
|
|
|
|
|
|
-Наиболее интересным моментом является хорошее соответствие между
|
|
|
-результатом прохождения излучения диполя, расположенного вблизи
|
|
|
-поверхности, и результатом прохождения коллимированного пучка сквозь
|
|
|
-ту же структуру. Связано это с тем, что в первом случае учитывается
|
|
|
-вклад в пропускание только для того прошедшего излучения, которое
|
|
|
-попадает в апертуру объектива. Это существенно ограничивает набор
|
|
|
-волновых векторов, во внимание принимаются только те волновые вектора,
|
|
|
-у которых доминирует компонента, направленная по нормали к поверхности
|
|
|
+Интерес представляет хорошее соответствие между результатом
|
|
|
+прохождения излучения диполя, расположенного вблизи поверхности, и
|
|
|
+результатом прохождения коллимированного пучка сквозь ту же
|
|
|
+структуру. Связано это с тем, что в первом случае учитывается вклад в
|
|
|
+пропускание только для того излучения, которое попадает в
|
|
|
+апертуру объектива. Это существенно ограничивает набор волновых
|
|
|
+векторов, во внимание принимаются только те волновые вектора, у
|
|
|
+которых доминирует компонента, направленная по нормали к поверхности
|
|
|
от диполя к объективу. В результате использованная нормировка на
|
|
|
спектры пропускания оказывается достаточно корректной.
|
|
|
|
