update

main.tex

@@ -334,7 +334,7 @@ NA=0.95). Для регистрации излучения использова
 что в такой геометрии оптическое излучение частично поглощается и
 отражается при прохождении через образец. Для определения оптических
 \KL{и геометрических} параметров исследуемых образцов были измерены
-спектры оптического пропускания (рис.~\ref{risTransmission}).
+спектры оптического пропускания (рис.~\ref{risTransmission}a).
 \KL{Серые зашумлённые линии соответствуют экспериментальным данным, поверх них наложены более гладкие черные линии, полученные в расчёте
   методом матриц переноса (a правда им?). В этом расчёте для каждого
   образца использовалось два подгоночных параметра: толщины подслоя
@@ -369,7 +369,7 @@ NA=0.95). Для регистрации излучения использова
 фотонов из туннельного контакта. Интенсивность зарегистрированного
 излучения туннельного контакта нормировалась на коэффициент
 пропускания излучения на длине волны 740 нм
-(см. рис.~\ref{risTransmission}). Данная длина волны была выбрана в
+(см. рис.~\ref{risTransmission}a). Данная длина волны была выбрана в
 качестве референсной, основываясь на литературных данных об спектрах
 излучения фотонов из туннельного контакта под острием СТМ для схожих
 конфигураций эксперимента ~\cite{parzefall2017antenna}.
@@ -475,10 +475,10 @@ SC$^a$  & - & 300 &$\rightarrow\!\infty$ & $\rightarrow\! 0$& $\rightarrow \! \i
 W. Kettlitz, and Uli Lemmer, "Efficient evaluation of Sommerfeld
 integrals for the optical simulation of many scattering particles in
 planarly layered media," J. Opt. Soc. Am. A 33, 698-706
-(2016)]. Результаты моделирования методом FDTD приводятся на Рис.~XX,
-они хорошо совпали как с результатами моделирования методом T-матриц,
-так и результатами полученными методом матриц переноса на
-Рис.~\ref{risTransmission}.
+(2016)]. Результаты моделирования методом FDTD приводятся на
+Рис.~\ref{risTransmission}b, они хорошо совпали как с результатами
+моделирования методом T-матриц, так и результатами полученными методом
+матриц переноса на Рис.~\ref{risTransmission}a.
 
 В обоих методах диполь был расположен на расстоянии в 10~нм от
 поверхности золота, что значительно больше величины туннельного
@@ -522,7 +522,7 @@ planarly layered media," J. Opt. Soc. Am. A 33, 698-706
 что близкие результаты были получены несмотря на то, что в методе
 FDTD расчёт потока энергии вёлся в ближнем поле интегрированием по
 части плоскости, перекрывающей заданную апертуру, а в методе Т-матриц
-интегрирование велось по углу в дальнем поле.
+интегрирование велось по углу в дальнем поле. 
 
 Интерес представляет хорошее соответствие между результатом
 прохождения излучения диполя, расположенного вблизи поверхности, и
@@ -535,6 +535,19 @@ FDTD расчёт потока энергии вёлся в ближнем по
 от диполя к объективу. В результате использованная нормировка на
 спектры пропускания оказывается достаточно корректной.
 
+Дополнительно с помощью метода FDTD было промоделировано влияние СТМ зонда
+на спектры пропускания для случая дипольного источника. Относительное
+значение пропускания для всех образцов практически не
+изменилось; приблизительно в 5 раз выросло абсолютное значение. Надо
+отметить, что на Рис.~\ref{risTransmission}b поток энергии нормирован на общую
+излучаемую энергию этим же дипольным источником, как если бы тот находился
+в вакууме. Поэтому увеличение значения фактора Парсела, вызванное
+появлением вблизи от диполя ещё одной золотой поверхности,
+естественным образом приводит к увеличению отображаемого значения. 
+
+
+Моделирование с зондом и дипольным истоником также было 
+
 Еще немного текста про сравнение сбора в бок для 5ого образца и
 объёмного золота, про закрытие канала вниз. Надо вначале пересчитать
 на новых моделях.