|
|
@@ -256,11 +256,14 @@ Results of the numerical modeling allow to state the following claims:
|
|
|
\begin{itemize}
|
|
|
\item Material properties of Au film and Cr sublayer do not depend on the deposition technique parameters – the spectra obtained experimentally can be approximated with high accuracy in a broad range of wavelengths using the transfer-matrix method with only two fitting parameters – thickness of Au and Cr layers.
|
|
|
|
|
|
-\item Ближнепольные эффекты (без учёта шероховатости плёнок) не влияют на эмиссию фотонов. Независимые расчёты методом FDTD и методом T-матриц показали, что фактор Парсела для дипольного источника, эквивалентного излучению туннельного тока, слабо меняется в зависимости от образца. У образца №1 c максимальной толщиной пленки золота и образца кристаллического золота спектральные зависимости фактора Парсела практически идентичны.
|
|
|
+\item Neglecting the films surface roughness the near-field effects do not influence the emission efficiency. Independent calculations carried out with the use of FDTD and T-matrix methods demonstrate that Purcell factor for the dipole source (equivalent of the tunnel gap – source) does not change sufficiently in our samples. With these calculations sample 1 having maximum thickness of Au film and sample with monocrystalline Au possess almost identical spectral dependencies of Purcell factor.
|
|
|
+
|
|
|
+\item Circumstance that the measured transmission spectra are well described with the model of the structure with flat interfaces of the metal films, allows to claim that occurrence of surface features having the size smaller than wavelength do not result in resonant optical effects. Due to that, antenna effects providing additional local enhancement of electromagnetic field and Purcell effect \commentC{[ссылка на Парселл в туннельных токах]} do not contribute in emission efficiency in the studied system.
|
|
|
+
|
|
|
+\item Normalization of the optical signal over the measured transmission spectra for comparison of the photon emission in a tunnel gap of different samples is straightforward. This claim is stipulated with good agreement of the ratios of the calculated transmission spectra in the model with the dipole source and experimental data.
|
|
|
+
|
|
|
+\item Корректным является сравнение (и перенормировка) данных, полученных в геометрии пропускания и на отражение. Для области спектра, соответствующей эмиссии фотонов туннельным зазором, поток энергии, собираемый в боковую апертуру, слабо отличается для образца с тонкой пленкой золота и образца из кристаллического золота в модели с одинаковой мощностью дипольного источника.
|
|
|
|
|
|
-\item Тот факт, что спектры пропускания, полученные в эксперименте, хорошо описываются в модели с плоскими интерфейсами металлических пленок, позволяет утверждать, что малая в сравнении с длиной волны света шероховатость образцов не приводит к каким-либо резонансным оптическим явлениям. Поэтому антенные эффекты, приводящие к дополнительному локальному усилению элекромагнитного поля и эффекту Парселла [ссылка на Парселл в туннельных токах], заведомо не дают существенного вклада в исследуемой системе.
|
|
|
-\item Нормировка величины оптического сигнала на измеренный спектр пропускания является корректной для сравнения эффективностей эмиссии фотонов из туннельного зазора между различными образцами. Это обусловлено тем, что отношение расчётных спектров пропускания для разных образцов в модели с дипольным источником и учётом апертуры сбора сигнала хорошо совпало с экспериментальными данными.
|
|
|
-\item Корректным является сравнение (и перенормировка) данных, полученных в геометрии пропускания и на отражение. Для области спектра, соответствующей эмиссии фотонов туннельным зазором, поток энергии, собираемый в боковую апертуру, слабо отличается для образца с тонкой пленкой золота и образца из кристаллического золота в модели с одинаковой мощностью дипольного источника.
|
|
|
\end{itemize}
|
|
|
|
|
|
|
Alexey D. Bolshakov